Teoria do Orbital Molecular - TEORIA DO ORBITAL MOLECULAR

Teoria do Orbital Molecular - Prof. J. D. Ayala -1- TEORIA DO ORBITAL MOLECULAR ORBITAIS NAS MOLÉCULAS A teoria dos orbitais moleculares (MO) constitui uma alternativa para se ter uma visão da ligação. De acordo com este enfoque, todos os elétrons de valência têm uma influência na estabilidade da molécula. (Elétrons dos níveis inferiores também podem contribuir para a ligação, mas para muitas moléculas simples o efeito é demasiado pequeno.) Além disso, a teoria MO considera que os orbitais atômicos, AOs, do nível de valência, deixam de existir quando a molécula se forma, sendo substituídos por um novo conjunto de níveis energéticos que correspondem a novas distribuições da nuvem eletrônica (densidade de probabilidade). Esses novos níveis energéticos constituem uma propriedade da molécula como um todo e são chamados, conseqüentemente de orbitais moleculares. O cálculo das propriedades dos orbitais moleculares é feito comumente assumindo que os AOs se combinam para formar MOs. As funções de onda dos orbitais atômicos são combinados matematicamente para produzir as funções de onda dos MOs resultantes. O processo é remanescente da mistura de orbitais atômicos puros para formar orbitais híbridos, exceto que, na formação de orbitais moleculares, orbitais atômicos de mais de um átomo são combinados ou misturados. No entanto, como no caso da hibridização, o número de orbitais novos formados é igual ao número de orbitais atômicos originários da combinação. Da mesma maneira que nos orbitais atômicos, estamos interessados em dois aspectos moleculares: 1) as formas de suas distribuições espaciais da densidade de probabilidade; 2) suas energias relativas. O diagrama usual de ψ x r para o orbital 1s de um átomo A (Figura 1a) deve, porém ser modificado para levar em conta a variação de r entre -∞ e +∞, resultando no diagrama mostrado na Figura 1b. Teoria do Orbital Molecular - Prof. J. D. Ayala -2- Figura 1 - Diagramas de ψ x r para o orbital 1s. DISTRIBUIÇÕES ESPACIAIS DOS ORBITAIS MOLECULARES Iniciaremos observando os MOs que são formados quando dois átomos idênticos se ligam numa molécula diatômica. Usando um enfoque simples, consideremos que um AO de um átomo se combina com um AO de um segundo átomo para formar dois MOs. Para que esse processo seja efetivo, duas condições devem ser introduzidas: 1) os AOs devem ter energias comparáveis; 2) eles devem se sobrepor de maneira significativa. Os cálculos da mecânica quântica para a combinação dos AOs originais consistem em: 1) uma adição das funções de onda do AO; 2) uma subtração das funções de onda do AO. Quando os dois átomos são diferentes, é incluído um fator que leva em conta o fato de que os dois AOs não contribuem igualmente para a formação dos MOs. Os resultados, então, são duas novas funções de onda MO, uma de adição e outra de subtração. Como sempre, o quadrado da função de onda para um elétron nos dá informações acerca da probabilidade de encontrar este elétron em Teoria do Orbital Molecular - Prof. J. D. Ayala -3- várias regiões do espaço. Quando isto é feito para um MO, resultam informações sobre a densidade de probabilidade para um elétron ocupando aquele MO e, a partir dessas informações, as superfícies limites correspondentes (e também os níveis energéticos) podem ser encontradas. Este método é conhecido como a combinação linear de orbitais atômicos, ou método LCAO (Linear Combinations Atomic Orbitals) (Figuras 2 e 3) a) b) Figura 2 - Formação de orbitais moleculares ligantes e antiligante pela adição e subtração de orbitais atômicos Quando duas funções 1s são adicionadas, elas se reforçam entre si por toda parte e principalmente na região entre os dois núcleos. Esta redistribuição de densidade eletrônica entre os núcleos ajuda a abaixar a energia potencial coulômbica. (Figura 3 - linha cheia superior). Como Teoria do Orbital Molecular - Prof. J. D. Ayala -4- resultado, este orbital tem características ligantes e denomina-se 1s. Quando um orbital atômico é subtraído do outro, eles se cancelam exatamente entre si em um plano que está situado a meio caminho entre os núcleo, produzindo, portanto, um plano nodal. A função de onda molecular é de sinal oposto em cada lado deste plano nodal (Figura 2b). Quando se eleva a função de onda ao quadrado (Figura 3 - linha cheia inferior), a densidade de probabilidade resultante é obviamente positiva em todos os lugares, exceto no plano nodal, onde é zero. Esta deficiência de densidade eletrônica na região internuclear ajuda a aumentar a energia potencial coulômbica do siatema e o nó na função de onda produz um aumento na energia cinética do elétron. A energia total é. consequentemente, alta, e molécula não está ligada e o orbital é descrito como antiligante. Deve-se ter em mente que as representações dos orbitais moleculares são análogas às representações dos AO e podem ser interpretadas de duas maneiras equivalentes, elas mostram: 1) a(s) região(ões) na(s) qual(is) o elétron passa a maior parte do tempo, isto é, a(s) região(ões) de maior probabilidade de encontrar o elétron ou, alternativamente, 2) a(s) região(ões) na(s) qual(is) a densidade da carga eletrônica é alta. Na Figura 4 são mostradas as superfícies limites de dois orbitais moleculares que são formados pela combinação de dois orbitais atômicos ls. Vemos à esquerda a sobreposição dos AOs ls e, à direita, os MOs resultantes. O MO formado pela subtração de funções de onda AO é representado por σ *s (leia: "sigma asterisco"), enquanto o formado pela adição é representado por σs. O contraste entre esses dois MOs é gritante. Há obviamente um aumento da densidade eletrônica de carga entre os núcleos no orbital σs, mas um decréscimo na mesma região no orbital σ *s . Por essa razão, o orbital, σs é chamado orbital ligante, e o σ *s , de orbital antiligante. O primeiro tende a estabilizar a ligação, enquanto o último tende a desestabilizá-la. Ambos são chamados orbitais σ porque estão centrados e são simétricos ao redor do eixo de ligação. Uma secção de cada orbital feita perpendicularmente ao eixo de ligação apresenta um formato circular. Teoria do Orbital Molecular - Prof. J. D. Ayala -5- Pela combinação linear de um orbital 2s de um átomo A com um orbital 2s do átomo B, obtemos aproximações dos orbitais moleculares σ2s, Ligante e antiligante: [ σ 2s ≅ N ψ A ( 2s ) + ψ B( 2s ) [ ] σ *2s ≅ N * ψ A ( 2s ) − ψ B( 2s ) ] O processo é completamente análogo aquele empregado para σ1s e σ1*s . As quantidades N e N* são fatores de normalização. O orbital σ *2s possui um plano nodal entre os dois núcleos, consequentemente ele é antiligante e tem energia maior do que o orbital σ2s que não possui este plano nodal e é Ligante (Figura 5). Observa-se que há uma superfície nodal rodeando os núcleos tanto no orbital σ2s como no orbital σ *2s , o que os distingue dos orbital σ1s e σ1*s . Na Figura 6, estão indicados os sinais das funções de onda de acordo com a convenção usual. Pode ser observado que os lóbulos positivos dos orbitais estão orientados na direção positiva dos eixos, dando-se preferência para o eixo x. Para os orbitais s, o lóbulo externo é sempre considerado positivo (Figura 5). Se dois orbitais estão a uma distância infinita um do outro, a sua superposição é nula. Quando se aproximam, eles se superpõem e formam um orbital molecular Ligante (superposição positiva) e um antiligante (superposição negativa). Teoria do Orbital Molecular - Prof. J. D. Ayala -6- Figura 7 - Exemplo de superposição negativa e positiva de orbitais atômicos A superposição será positiva se corresponder à combinação de funções de onda de mesmo sinal e será negativa se os sinais forem opostos. A Figura 7 mostra estes resultados. Notamos que, na Figura 7a, o orbital 2pz da direita tem seu lóbulo negativo orientado segundo a direção positiva do eixo z, o que significa que ele foi multiplicado por menos 1. Isso eqüivale a dizer que, em vez de soma, foi feita uma subtração dos AO, enquanto que a Figura 7b mostra uma soma dos AO, pois ambos AO estão orientados na mesma direção do eixo z. Teoria do Orbital Molecular - Prof. J. D. Ayala -7- A combinação de dois orbitais p pode produzir resultados diferentes dependendo de quais orbitais p são usados. Se o eixo x é o eixo de ligação, então dois orbitais 2px podem se sobrepor apropriadamente se eles se aproximarem segundo um único eixo, como é mostrado na Figura 8. Os MOs resultantes constituem, como antes, um orbital ligante (σx) com carga eletrônica acumulada entre os núcleos e um MO antiligante ( σ *x ) com decréscimo de carga entre os núcleos. Esses orbitais são também classificados como σ, porque são simétricos ao redor do eixo de ligação. Eles são designados σx e σ *x para indicar que derivaram de orbitais atômicos px. Quando orbitais 2py e 2pz se sobrepõem para formar MOs, eles o fazem lado a lado, como é apresentado na Figura 9. Em cada caso, o resultado é um orbital antiligante com quatro lóbulos e um orbital ligante com dois lóbulos. Esses orbitais não são simétricos em relação ao eixo de ligação; em vez disso, existem duas regiões, em lados opostos ao eixo da ligação, nas quais a densidade da nuvem de carga é alta. Isto é característico de um orbital π. Observe que, como antes, o orbital ligante permite uma alta concentração da carga eletrônica na região entre os núcleos, enquanto o orbital antiligante mostra uma diminuição da densidade de carga nessa região. (Na realidade, cada orbital antiligante tem um plano nodal entre os dois núcleos). Teoria do Orbital Molecular - Prof. J. D. Ayala -8- Teoria do Orbital Molecular - Prof. J. D. Ayala -9- Quando orbitais atômicos se combinam, eles passam a compartilhar uma região do espaço. Se a superposição entre os orbitais é positiva, os lóbulos envolvidos se fundem e formam um lóbulo único no orbital molecular resultante. Se a superposição entre os orbitais é negativa, não ocorre a fusão dos lóbulos, aparecendo um plano nodal entre eles e a densidade eletrônica na região internuclear diminui. A Figura 10 ilustra, de modo esquemático, as formas de diversos MO obtidos por combinações lineares de AO. Teoria do Orbital Molecular - Prof. J. D. Ayala - 10 - ENERGIAS DOS ORBITAIS MOLECULARES Consideremos, como exemplo, a formação da molécula H2 a partir dos dois átomos a uma distância infinita um do outro. Inicialmente, seus orbitais não se superpõem e a energia potencial do sistema é considerado igual a zero. À medida que eles se aproximam, começa a haver interações entre seus orbitais, formando-se um MO Ligante e um MO antiligante. Os elétrons ocupam o orbital molecular Ligante, em que é maior a densidade eletrônica na região internuclear. Dessa foram, será favorecida a atração núcleo-elétron e minimizada a repulsão núcleo-núcleo, com a conseqüente diminuição da energia potencial do sistema (Figura 11). Quanto mais próximos os núcleos dos átomos de hidrogênio ficam um do outro, tanto mais se superpõem os orbitais e menor torna-se a energia. Há, todavia, um limite para a aproximação, a partir do qual passa a dominar a repulsão entre os núcleos. Existe, pois, uma separação de equilíbrio, que é denominada comprimento de ligação, ao qual corresponde uma energia mínima, a energia de ligação. Teoria do Orbital Molecular - Prof. J. D. Ayala - 11 - Quando dois orbitais atômicos se combinam para formar dois orbitais moleculares, a energia do MO ligante é sempre menor do que a dos AOs, enquanto a energia do MO antiligante é maior. Nas Figuras 12 e 13 aparecem as relações de energias entre os AOs ls e os resultantes MOs σs e σ *s para o caso de uma molécula diatômica homonuclear, na qual os dois átomos são iguais. Na Figura 13, à esquerda e à direita estão os níveis de energia ls de dois átomos do elemento A (identificados com A e A'). No centro encontram-se os níveis de energia σs e σ *s da molécula A-A'. As linhas tracejadas diagonais mostram que os MOs se formaram dos AOs indicados. A Figura 13 poderá ser usada para mostrar a formação dos MOs de um par de qualquer orbital s (2s, 3s, 4s, etc.). Em cada caso, um orbital antiligante (de energia mais alta) e um orbital ligante (de energia mais baixa) são formados. Teoria do Orbital Molecular - Prof. J. D. Ayala - 12 - Consideremos a seguir a formação dos orbitais moleculares de um par de orbitais 2px cujos lóbulos estão dirigidos para o eixo de ligação. (Ver Figura 14). Novamente, temos a formação de um par de MOs, um ligante (σx) e um antiligante ( σ *x ). Em seguida observe os AOs 2py e 2pz, que se sobrepõem lado a lado. Os MOs formados a partir deles são mostrados na Figura 15. A sobreposição py-py é exatamente igual à sobreposição pz- pz (exceto pela orientação) e assim os MOs formam dois conjuntos de orbitais de mesma energia: os orbitais πy e πz (ligantes) e os orbitais π *y e π *z (antiligantes). Teoria do Orbital Molecular - Prof. J. D. Ayala - 13 - PREENCHIMENTO DOS ORBITAIS MOLECULARES Tendo-se em mente o procedimento Aufbau, pelo qual os elétrons são adicionados um a um ao diagrama de energia dos AOs com o objetivo de construir a configuração eletrônica dos átomos, usaremos agora uma técnica semelhante para preencher os níveis energéticos do diagrama de MO; desejamos construir a configuração eletrônica de moléculas diatômicas homonucleares no estado fundamental. Como antes, adicionaremos elétrons a partir da base do diagrama para cima, para os orbitais de maior energia. H2 e He2. O preenchimento do diagrama MO para as primeiras duas moléculas é mostrado na Figura 13. H2. A molécula mais simples é a de hidrogênio. A Figura 16 mostra, à esquerda e à direita, elétrons colocados em dois átomos de H não-ligados e, no meio do diagrama, a molécula de H2 no estado fundamental. Os dois elétrons ls vão constituir um par (spins opostos) no orbital σs (ligante) da molécula. Este par constitui uma ligação simples. A configuração eletrônica da molécula de hidrogênio pode ser escrita como: H2: (σs)2 He2. Consideremos, a seguir, a molécula que poderia ser formada por dois átomos de hélio, cada um dos quais é capaz de fornecer dois elétrons para a molécula. O total é de quatro elétrons, dois a mais que no H2, de maneira que a distribuição no MO será a da Figura 17. A configuração ( )2 eletrônica no estado fundamental na molécula de He2 deverá ser: * He2: (σs)2 σ s Teoria do Orbital Molecular - Prof. J. D. Ayala - 14 - * Dizemos "deverá ser" devido ao fato de que o σ s (antiligante) está agora preenchido e seu efeito desestabilizador cancela o efeito estabilizador do orbital σs. O resultado é que não há uma força de atração entre os átomos de hélio devido ao número igual de elétrons ligantes e antiligantes e, assim, He2 não existe. Na teoria dos orbitais moleculares a ordem de ligação é definida como: Ordem . de . ligação = número . de . elétrons . ligantes− número . de . elétrons . antiligantes 2 Assim, a ordem de ligação na molécula de H2 é: Ordem . de . ligação = enquanto na molécula hipotética de He2 é: Ordem . de . ligação = 2−0 =1 2 2−2 =0 2 Li2 e Be2. Desde que o preenchimento de dois MOs σ formados de orbitais ls está completo, passase para os dois MOs σ formados a partir dos orbitais 2s. Estes MOs são similares àqueles que já foram preenchidos. Li2. Essa molécula possui um total de seis elétrons, mas quatro deles estão na "camada" K (interna) dos átomos de Li. Os elétrons de valência dos dois átomos de Li são usados para preencher um novo MO σs, como mostrado na Figura 18. Os orbitais atômicos ls estão praticamente não perturbados e não são mostrados no diagrama. A configuração é muito semelhante à do H2, e a ordem de ligação, que somente pode ser determinada com os elétrons de valência, é igual a 2−0 , 2 ou seja, l. Representando cada um dos orbitais ls preenchidos por K (para a camada K), a configuração eletrônica do Li2 pode ser escrita como: Li2: KK(σs)2 Teoria do Orbital Molecular - Prof. J. D. Ayala - 15 - Com uma ordem de ligação igual a 1 é possível prever a existência da molécula Li2. Moléculas de lítio não existem no estado líquido ou sólido, mas sem dúvida as moléculas diatômicas são encontradas no lítio gasoso. A energia de ligação do Li2 é 105 kJ mol-l. Ela é menor do que a do H2 (432 kJ mol-l) porque há uma blindagem do núcleo pela "camada" K completa de cada átomo. Be2. Indo para a molécula hipotética Be2, encontraremos uma situação semelhante à do He2. O número atômico do berílio é 4 e o "sétimo" e o "oitavo" elétrons na molécula irão para o orbital σ *s (veja Figura 18). A desestabilização efetuada pelo σ *s preenchido, cancela o efeito de estabilização do orbital σs, a ordem da ligação é zero e, portanto, a molécula de Be2 não deve ser estável. Realmente, Be2 estável no estado fundamental não existe. Se existir, a configuração eletrônica no estado fundamental seria: Be2 : KK(σs)2( σ *s )2 B2 até Ne2. A seguir consideraremos a seqüência B2, C2, N2, O2, F2 e Ne2, percorrendo, assim, as demais moléculas diatômicas homonucleares do segundo período. Os MOs a serem preenchidos são os orbitais ligantes e antiligantes σ e π que são representados nas Figuras 14 e 15. Entretanto, quando tentamos combinar esses dois diagramas em um, encontramos uma pequena dificuldade. A energia relativa dos orbitais πy e πz (Figura 15) é menor do que a do orbital σs (Figura 14) do B2 ao N2, mas maior para o resto da seqüência, O2 até Ne2. Assim, as energias dos MOs para B2, C2 e N2 são mostradas na Figura 19a e para O2, F2 e Ne2 na Figura 19b. A diferença principal nas Figuras 19.25a e b é a energia relativa de σs comparada com as energias dos orbitais πy e πz. Teoria do Orbital Molecular - Prof. J. D. Ayala - 16 - A mudança na seqüência das energias MO entre N2 e O2 ocorre porque πy e πz, neste caso, algum caráter s, fato que ignoramos quando decidimos usar a simplificação, combinação de AOs para formar dois MOs. ("Um AO mais um AO fornece dois Mos"). O caráter s nesses orbitais decresce à medida que a carga cresce no período, por causa disso a energia de σx fica abaixo da energia πy e πz no O2. B2. A Figura 20 mostra o preenchimento dos MOs para B2 ,C2 e N2. Na primeira molécula, B2, há somente um elétron em cada orbital πy e πz. Como são orbitais ligantes, e como em todos os níveis de energia mais baixos os elétrons antiligantes compensam exatamente os elétrons ligantes, a ordem de ligação é 1. (Podemos chamar a ligação de ligação simples, mas talvez ela seja melhor descrita como duas meias ligações.) Note que os orbitais πy e πz têm igual energia, e assim, os dois elétrons Teoria do Orbital Molecular - Prof. J. D. Ayala - 17 - não se emparelham no mesmo orbital. Por ocuparem diferentes orbitais, os elétrons podem ocupar regiões diferentes do espaço, evitando um ao outro e reduzindo a repulsão inter-eletrônica. A configuração eletrônica no B2 é escrita como: B2: KK(σs)2( σ *s )2(πy)1(πz)1 A base experimental para essa configuração provém das medidas magnéticas: B2 é paramagnético, e as medidas indicam que dois elétrons desemparelhados estão presentes na molécula. Como o Li2, o B2 não é uma molécula que você possa encontrar em um frasco, nas prateleiras do almoxarifado. O boro elementar é encontrado como um sólido, no qual o arranjo dos átomos de B é complexo. A temperaturas muito altas, entretanto, as moléculas de B2 podem ser detectadas no estado gasoso. C2. Adicionando mais dois elétrons (um para cada átomo), obteremos a configuração para o C2 vista na Figura 20. Esses elétrons são adicionados aos orbitais πy e πz, preenchendo-os. Todos os elétrons estão agora emparelhados e, assim, C2 não é paramagnético. A ordem da ligação no C2 é 2, porque há quatro elétrons ligantes a mais na molécula. A configuração eletrônica no C2 é: Teoria do Orbital Molecular - Prof. J. D. Ayala - 18 - C2: KK(σs)2( σ *s )2(πy)2(πz)2 Como a ordem de ligação é diferente de zero, o C2 deve existir e na verdade foi detectado a altas temperaturas. (A temperatura ambiente, o carbono existe principalmente em duas formas sólidas, grafite e diamante, cada um em retículo covalente). N2. O último preenchimento do diagrama de MO na Figura 20 é o da molécula de nitrogênio, N2. Ela tem um conjunto de seis elétrons de ligação, que corresponde a uma ordem de ligação igual a 3. Estes elétrons ocupam os orbitais πy e πz e σx, dando ao N2 a configuração: N2 : KK(σs)2( σ *s )2(πy)2(πz)2(σx)2 O N2 é, sem dúvida, muito estável e comum, e nós o inalamos toda vez que respiramos. As medidas magnéticas indicam que todos os elétrons estão emparelhados no N2. (Não é paramagnético). O modelo MO da molécula N2 está muito bem correlacionado com aquele apresentado pela Teoria da Ligação de Valência. Os seis elétrons dos orbitais πy e πz e σx correspondem aos seis elétrons da estrutura de Lewis: ( :N:::N: ). É um pouco arriscado tentar correlacionar o modelo MO com a estrutura de Lewis. Isto vai bem com o N2 , mas não com todas as moléculas. Mesmo no N2 podemos tirar conclusões erradas, se os seis pontos do meio da estrutura de Lewis representam a tripla ligação; então o par isolado do átomo N deve ser um ligante, enquanto o outro seria um antiligante. Isso tem pouco sentido. Estruturas de Lewis são limitadas, como se pode ver. O2. A adição de mais dois elétrons à configuração do N2 leva ao preenchimento dos níveis do O2, como aparece à esquerda na Figura 21 e na Figura 22. Observe que esses dois elétrons devem ir para orbitais antiligantes, resultando em um decréscimo na ordem de ligação (de 3, no N2) para 2. O valor mais baixo da ordem de ligação é consistente com o fato de O2 ter uma energia de ligação menor e uma distância de ligação maior que o N2. A configuração eletrônica do O2 é: O2 : KK(σs)2( σ *s )2(σx)2(πy)2(πz)2( π y )1( π z )1 * * Um dos primeiros triunfos da teoria MO foi a sua capacidade de mostrar que a molécula de O2 é paramagnética. (Sua configuração eletrônica mostra que ele tem dois elétrons desemparelhados). Este é o grande contraste com a TLV, que leva à estrutura de Lewis (:Ö::Ö: ). Teoria do Orbital Molecular - Prof. J. D. Ayala - 19 - F2. A adição de mais dois elétrons nos dá o diagrama que é mostrado no centro da Figura 21. Como os orbitais π* (antiligantes) estão ambos preenchidos, a ordem da ligação no F2 é somente 1. Isto está de acordo com os dados experimentais determinados para a energia e o comprimento da ligação, pois ambos são aqueles esperados para uma ligação simples. Além disso, F2 mostra ser diamagnético, o que é consistente com a ausência de elétrons desemparelhados. A configuração do F2 é: F2: KK(σs)2( σ *s )2(σx)2(πy)2(πz)2( π y )2( π z )2 * * Ne2. A adição de mais dois elétrons preenche o orbital σ *x , reduzindo a ordem de ligação para zero. O estado fundamental para Ne2 nunca foi observado. Se existisse, sua configuração eletrônica seria: Ne2: KK(σs)2( σ *s )2(σx)2(πy)2(πz)2( π y )2( π z )2( σ *x )2 * * Teoria do Orbital Molecular - Prof. J. D. Ayala - 20 - Teoria do Orbital Molecular - Prof. J. D. Ayala - 21 - Como se pode observar na Figura 22, temos uma outra nomenclatura para os orbitais, onde o subscrito g ("gerade") se refere às funções de ondas dos orbitais simétricos em relação ao eixo, enquanto que o subscrito u ("ungerade") se refere as funções de ondas dos orbitais assimétricas em relação ao eixo. Teoria do Orbital Molecular - Prof. J. D. Ayala - 22 - Teoria do Orbital Molecular - Prof. J. D. Ayala - 23 - Teoria do Orbital Molecular - Prof. J. D. Ayala - 24 - Teoria do Orbital Molecular - Prof. J. D. Ayala - 25 - ORBITAIS NAS MOLÉCULAS A teoria dos orbitais moleculares (MO) constitui uma alternativa para se ter uma visão da ligação. De acordo com este enfoque, todos os elétrons de valência têm uma influência na estabilidade da molécula. (Elétrons dos níveis inferiores também podem contribuir para a ligação, mas para muitas moléculas simples o efeito é demasiado pequeno.) Além disso, a teoria MO considera que os orbitais atômicos, AOs, do nível de valência, deixam de existir quando a molécula se forma, sendo substituídos por um novo conjunto de níveis energéticos que correspondem a novas distribuições da nuvem eletrônica (densidade de probabilidade). Esses novos níveis energéticos constituem uma propriedade da molécula como um todo e são chamados, conseqüentemente de orbitais moleculares. Teoria do Orbital Molecular - Prof. J. D. Ayala - 26 - Teoria do Orbital Molecular - Prof. J. D. Ayala - 27 - Teoria do Orbital Molecular - Prof. J. D. Ayala - 28 - Teoria do Orbital Molecular - Prof. J. D. Ayala - 29 - Teoria do Orbital Molecular - Prof. J. D. Ayala Ligações π em esécies planas do tipo AB3 - 30 - Teoria do Orbital Molecular - Prof. J. D. Ayala - 31 - Teoria do Orbital Molecular - Prof. J. D. Ayala - 32 -