Critério de falha de von Mises

Mecânica do contínuo
Leis Conservação da massa Conservação do momento Conservação da energia Desigualdade da entropia
Mecânica dos sólidos Sólidos Tensão Deformação Compatibilidade Deformação finita Deformação infinitesimal Elasticidade linear Plasticidade Flexão Lei de Hooke Teoria de falha dos materiais Mecânica da fratura Mecânica do contato Sem fricção Friccional
Mecânica dos fluidos Fluidos Estática dos fluidos Dinâmica dos fluidos Empuxo Equações de Navier-Stokes Pressão Princípio de Bernoulli Princípio de Arquimedes Princípio de Pascal Turbulência Líquidos Tensão superficial Capilaridade Gases Atmosfera Lei de Boyle-Mariotte Lei de Charles Lei de Gay-Lussac Lei combinada dos gases Plasma
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Cientistas Bernoulli Boyle Cauchy Charles Euler Gay-Lussac Hooke Navier Newton Pascal Poiseuille Stokes

O critério de falha de von Mises indica que o escoamento de um material sólido inicia quando o segundo invariante deviatório de tensão $J_{2}$ atinge um valor crítico. O critério é por esta razão algumas vezes denominado $J_{2}$-plasticidade ou teoria de escoamento $J_{2}$. É parte de uma teoria da plasticidade melhor aplicável a materiais dúcteis, como os metais. Antes do escoamento a resposta do material é assumida ser elástica.

Em ciência dos materiais e engenharia o critério de escoamento de von Mises pode ser formulado em termos da tensão equivalente de von Mises, $\sigma _{v}$, um valor escalar de tensão que pode ser determinado a partir do tensor tensão de Cauchy. Neste caso um material é dito estar em estado de início de escoamento quando sua tensão equivalente de von Mises atinge um valor crítico denominado tensão de escoamento $\sigma _{e}$. A tensão equivalente de von Mises $\sigma _{v}$ é usada para prevenir escoamento do material quando submetido a qualquer condição de carregamento a partir de resultados obtidos de testes de tração simples. A tensão equivalente de von Mises satisfaz a propriedade de que dois estados de tensão com mesma energia de distorção tem a mesma tensão equivalente de von Mises.

Como o critério de von Mises independe do primeiro invariante de tensão $I_{1}$, é portanto aplicável para a análise de deformação plástica de materiais dúcteis, tais como os metais, sendo a hipótese básica para o comportamento destes materiais a independência da componente hidrostática do tensor tensão.

Embora formulado por James Clerk Maxwell em 1865, o critério é atribuído a Richard von Mises (1913). Tito Maximilian Huber (1904), em um artigo em polonês, elaborou uma forma inicial deste critério.

Formulação matemática

A superfície de escoamento de von Mises nas coordenadas de tensão principal circunscreve um cilindro com raio ${\sqrt {\tfrac {2}{3}}}\sigma _{y}$ em torno do eixo hidrostático. Também está mostrada a superfície de escoamento hexagonal de Tresca.

Matematicamente o critério de escoamento de von Mises é expresso como

$J_{2}=k^{2}\,\!,$

onde $k$ é a tensão de escoamento do material em cisalhamento puro. Como mostrado mais além neste artigo, no início do escoamento a magnitude da tensão cisalhante de escoamento em cisalhamento puro é (√3) vezes menor que a tensão de escoamento de tração no caso de tensão simples. Assim:

$k={\frac {\sigma _{y}}{\sqrt {3}}}$

onde $\sigma _{y}$ é a tensão de escoamento do material. Igualando a tensão de von Mises com a tensão de escoamento e combinando as equações acima, o critério de escoamento de von Mises pode ser expresso como

$\sigma _{v}=\sigma _{y}={\sqrt {3J_{2}}}$

ou

$\sigma _{v}^{2}=3J_{2}=3k^{2}\,\!.$

Substituindo $J_{2}$ com termos das componentes do tensor tensão de Cauchy

$\sigma _{v}^{2}={\tfrac {1}{2}}[(\sigma _{11}-\sigma _{22})^{2}+(\sigma _{22}-\sigma _{33})^{2}+(\sigma _{33}-\sigma _{11})^{2}+6(\sigma _{23}^{2}+\sigma _{31}^{2}+\sigma _{12}^{2})]\,\!.$

Esta equação define a superfície de escoamento como um cilindro circular (ver figura) cuja curva de escoamento, ou interseção com o plano deviatório, é um círculo com raio ${\sqrt {2}}k$, ou ${\sqrt {\tfrac {2}{3}}}\sigma _{y}$. Isto implica que a condição de escoamento é independente das tensões hidrostáticas.

Equação de von Mises reduzida para diferentes condições de tensão

Interseção do critério de escoamento de von Mises com o plano $\sigma _{1},\sigma _{2}$, onde $\sigma _{3}=0$

A equação acima pode ser reduzida e reorganizada para uso prático em diferentes cenários de carregamento.

No caso de tensão uniaxial ou tensão simples, $\sigma _{1}\neq 0,\sigma _{3}=\sigma _{2}=0$, o critério de von Mises simplesmente se reduz a

$\sigma _{1}=\sigma _{y}\,\!,$

que significa que o materal começa a escoar quando $\sigma _{1}$ atinge a resistência de escoamento do material $\sigma _{y}$, e está em concordância com a definição de resistência ao escoamento de tração (ou compressão).

É também conveniente definir uma tensão trativa equivalente ou tensão de von Mises, $\sigma _{v}$, que é usada na predição de escoamento do material sob condições de carregamento multiaxial usando resultados de testes de tração uniaxial simples. Assim, é definido

${\begin{aligned}\sigma _{v}&={\sqrt {3J_{2}}}\\&={\sqrt {\frac {(\sigma _{11}-\sigma _{22})^{2}+(\sigma _{22}-\sigma _{33})^{2}+(\sigma _{33}-\sigma _{11})^{2}+6(\sigma _{12}^{2}+\sigma _{23}^{2}+\sigma _{31}^{2})}{2}}}\\&={\sqrt {\frac {(\sigma _{1}-\sigma _{2})^{2}+(\sigma _{2}-\sigma _{3})^{2}+(\sigma _{3}-\sigma _{1})^{2}}{2}}}\\&={\sqrt {\textstyle {\frac {3}{2}}\;s_{ij}s_{ij}}}\,\,,\end{aligned}}\,\!$

onde $s_{ij}$ são as componentes do tensor tensão deviatório ${\boldsymbol {\sigma }}^{dev}$

${\boldsymbol {\sigma }}^{dev}={\boldsymbol {\sigma }}-{\frac {1}{3}}\left({\mbox{tr}}\ {\boldsymbol {\sigma }}\right)\mathbf {I} \,\!.$

Neste caso o escoamento ocorre quando a tensão equivalente, $\sigma _{v}$, atinge a resistência ao escoamento do material em tensão simples, $\sigma _{y}$. Como um exemplo, o estado de tensões em uma viga de aço sob flexão difere do estado de tensões de um eixo sob torção, embora ambos specimens sejam constituídos do mesmo material. Em vista do tensor tensão, que descreve completamente o estado de tensões, esta diferença se manifesta em seis graus de liberdade, porque o tensor tensão tem seis componentes independentes. Portanto, é difícil predizer qual dos dois specimens está mais próximo do ponto de escoamento ou mesmo se já o atingiu. Contudo, por meio do critério de escoamento de von Mises, que depende apenas do valor escalar da tensão de von Mises, isto é, um grau de liberdade, esta comparação é direta: um valor maior da tensão de von Mises implica que o material está mais próximo do ponto de escoamento.

No caso de tensão de cisalhamento pura, $\sigma _{12}=\sigma _{21}\neq 0$, com todos os outros $\sigma _{ij}=0$, o critério de von Mises estabelece que

$\sigma _{12}=k={\frac {\sigma _{y}}{\sqrt {3}}}\,\!.$

Isto significa que no início do escoamento a magnitude da tensão cisalhante em cisalhamento puro é ${\sqrt {3}}$ vezes menor que a tensão de tração no caso de tração simples. O critério de escoamento de von Mises para tensão cisalhante pura, expressa em função das tensões principais, é

$(\sigma _{1}-\sigma _{2})^{2}+(\sigma _{2}-\sigma _{3})^{2}+(\sigma _{1}-\sigma _{3})^{2}=2\sigma _{y}^{2}\,\!.$

No caso de estado plano de tensão, $\sigma _{3}=0$, o critério de von Mises estabelece que

$\sigma _{1}^{2}-\sigma _{1}\sigma _{2}+\sigma _{2}^{2}=3k^{2}=\sigma _{y}^{2}\,\!.$

Esta equação representa uma elipse no plano $\sigma _{1}-\sigma _{2}$, como mostrado na figura acima.

A tabela seguinte sumaria o critério de escoamento de von Mises para as diferentes condições de tensão.

Cenário de carregamento	Restrições	Equação de von Mises simplificada
Geral	Nenhuma restrição	$\sigma _{v}={\sqrt {{\tfrac {1}{2}}[(\sigma _{11}-\sigma _{22})^{2}+(\sigma _{22}-\sigma _{33})^{2}+(\sigma _{33}-\sigma _{11})^{2}+6(\sigma _{12}^{2}+\sigma _{23}^{2}+\sigma _{31}^{2})]}}$
Tensões principais	Nenhuma restrição	$\sigma _{v}={\sqrt {{\tfrac {1}{2}}[(\sigma _{1}-\sigma _{2})^{2}+(\sigma _{2}-\sigma _{3})^{2}+(\sigma _{3}-\sigma _{1})^{2}]}}$
Estado Plano de Tensões Geral	$\sigma _{3}=0\!$ $\sigma _{31}=\sigma _{23}=0\!$	$\sigma _{v}={\sqrt {\sigma _{11}^{2}-\sigma _{11}\sigma _{22}+\sigma _{22}^{2}+3\sigma _{12}^{2}}}\!$
Plano de Tensões Principais	$\sigma _{3}=0\!$ $\sigma _{12}=\sigma _{31}=\sigma _{23}=0\!$	$\sigma _{v}={\sqrt {\sigma _{1}^{2}-\sigma _{1}\sigma _{2}+\sigma _{2}^{2}}}\!$
Cisalhamento puro	$\sigma _{1}=\sigma _{2}=\sigma _{3}=0\!$ $\sigma _{31}=\sigma _{23}=0\!$	$\sigma _{v}={\sqrt {3}}|\sigma _{12}|\!$
Uniaxial	$\sigma _{2}=\sigma _{3}=0\!$ $\sigma _{12}=\sigma _{31}=\sigma _{23}=0\!$	$\sigma _{v}=\sigma _{1}\!$

Notas:

• Os subscritos 1,2,3 podem ser substituídos por x,y,z, ou outro sistema ortogonal de coordenadas
• Tensão cisalhante é denotada aqui como $\sigma _{ij}$; na prática a mesma é também denotada como $\tau _{ij}$

Interpretação física do critério de escoamento de von Mises

Heinrich Hencky (1924) apresentou um interpretação física do critério de von Mises, sugerindo que o escoamento inicia quando a energia de distorção elástica atinge um valor crítico. Por esta razão o critério de von Mises é também conhecido como critério da energia de distorção máxima. Esta denominação é originada da relação entre $J_{2}$ e a energia de deformação de distorção elástica $W_{D}$

$W_{D}={\frac {J_{2}}{2G}}\,\!$ with the elastic shear modulus $G={\frac {E}{2(1+\nu )}}\,\!.$

Em 1937 Arpad Nadai sugeriu que o escoamento inicia quando a tensão cisalhante octaédrica atinge um valor crítico, i.e., a tensão cisalhante octaédrica do material no escoamento em tração simples. Neste caso o critério de escoamento de von Mises é também conhecido como critério da máxima tensão cisalhante octaédrica, em vista da proporcionalidade direta que existe entre $J_{2}$ e a tensão cisalhante octaédrica, $\tau _{oct}$, que por definição é

$\tau _{oct}={\sqrt {{\tfrac {2}{3}}J_{2}}}\,\!.$

Assim,

$\tau _{oct}={\tfrac {\sqrt {2}}{3}}\sigma _{y}\,\!.$

Comparação com o critério de Tresca

Também mostrado na figura está o critério da máxima tensão cisalhante de Tresca (linha tracejada). Observar que a superfície de escoamento de Tresca é circunscrita pela de von Mises. Portanto, a mesma prediz escoamento plástico para estados de tensão que são ainda elásticos de acordo com o critério de von Mises. Para modelos para comportamento material plástico, o critério de Tresca é portanto mais conservativo.

Referências

• M. Huber, Specific work of strain as a measure of material effort, Towarzystwo Politechniczne, "Czas. Techniczne", Lwów, 1903.

Ver também

• Equação de Huber
• Henri Tresca
• Limite de escoamento
• Tensão (mecânica)
• Deformação
• Elasticidade (mecânica dos sólidos)