Período de oscilación

En física, el período de una oscilación u onda (T) es el tiempo transcurrido entre dos puntos equivalentes de la onda. El concepto aparece tanto en matemáticas como en física y otras áreas de conocimiento.

Definición

Un péndulo simple ejecuta un movimiento periódico cuyo período de oscilación viene dado aproximadamente por

T\approx 2\pi {\sqrt {\ell  \over g}}

cuando las oscilaciones no se alejan mucho de la vertical.

Es el mínimo lapso que separa dos instantes en los que el sistema se encuentra exactamente en el mismo estado: mismas posiciones, mismas velocidades, mismas amplitudes. Así el periodo de oscilación de una onda es el tiempo empleado por la misma en completar una longitud de onda. En términos breves es el tiempo que dura un ciclo de la onda en volver a comenzar. Por ejemplo, en una onda, el periodo es el tiempo transcurrido entre dos crestas o valles sucesivos. El periodo (T) es inverso a la frecuencia (f):

$T={\frac {1}{\mbox{frecuencia}}}={\frac {2\pi }{\omega }}$

Como el periodo siempre es inverso a la frecuencia, la longitud de onda también está relacionada con el periodo, mediante la fórmula de la velocidad de propagación. En este caso la velocidad de propagación será el cociente entre la longitud de onda y el período.

En física un movimiento periódico siempre es un movimiento acotado, es decir, está confinado a una región finita del espacio de la cual las partículas nunca salen.

una partícula por la acción de una fuerza conservativa si  $\scriptstyle U(x)$  es el potencial asociado a la fuerza conservativa, para energías ligeramente superiores a un mínimo de energía  $\scriptstyle E>E_{0}$  la partícula realizará un movimiento oscilatorio alrededor de la posición de equilibrio dada por el mínimo local de energía. El período de oscilación depende de la energía y viene dado por la expresión:^[1]

$T_{E}={\sqrt {2m}}\int _{x_{1}(E)}^{x_{2}(E)}{\frac {dx}{\sqrt {E-U(x)}}}$

Para $\scriptstyle (E-E_{0})$ suficientemente pequeño el movimiento puede representarse por un movimiento cuasi-armónico de la forma:

${\begin{cases}x_{E}(t)=x_{0}+A_{E}\sin(\omega _{E}(t)t+\varphi _{0})=\\x_{E}(t)=x_{0}+A(t)\sin(\omega _{0}t+\varphi _{0})+B(t)\cos(\omega _{0}t+\varphi _{0})\end{cases}}$ ${\begin{cases}A(t)=A_{E}(1+t^{4}\alpha (t))\\B(t)=A_{E}(1+t^{2}\beta (t))\end{cases}}$

El término $\scriptstyle \omega _{E}(t)t+\varphi _{0}$ es la fase, siendo $\scriptstyle \varphi _{0}$ es la fase inicial, $\scriptstyle \omega _{E}(t)$ es la frecuencia angular dándose la relación aproximada:

$\omega _{E}(0)=\omega _{0}\approx {\frac {2\pi }{T_{E}}},\qquad A_{E}=|x_{2}(E)-x_{1}(E)|$

Dependiendo el grado de aproximación de lo cercana que esté la energía al mínimo, para energías poco por encima del mínimo el movimiento está muy cercano al movimiento armónico dado por:

$x_{E}(t)\approx x_{0}+A_{E}\sin(\omega _{0}t+\varphi _{0})=x_{0}+A_{E}\sin \left({\frac {2\pi t}{T_{E}}}+\varphi _{0}\right)$

Definición matemática

Un período de una función real f es un número tal que para todo t se cumple que:

$f(t+T)=f(t),\qquad \forall t:[t,t+T]\subset {\mathcal {D}}_{f}$

Nótese que en general existe una infinidad de valores T que satisfacen la condición anterior, de hecho el conjunto de los períodos de una función forma un subgrupo aditivo de $\mathbb {R}$ . Por ejemplo $f(t)=sen\ t$ tiene como conjunto de períodos a $2\pi \mathbb {Z}$ , los múltiplos de 2yuya^{[aclaración requerida]}.

Si el subgrupo es discreto, se llama el período de f a su menor elemento positivo no nulo. En el ejemplo anterior, el período de la función seno es 2π. Otras funciones periódicas, es decir que admiten un período, son el coseno, la tangente y la función x - E(x), donde E(x) es la parte entera de x.
Si el subgrupo es continuo, no se puede definir el período. Por ejemplo, la función constante g(t) = k admite todo real como período, pero ninguno recibe el nombre de el período de g. Un ejemplo más esotérico: La función característica $\chi _{\mathbf {Q} }$ de $\mathbf {Q}$ , el conjunto de los racionales es como sigue: Si x es racional, entonces $\chi _{\mathbf {Q} }(x)=1$ , y si x no es racional $\chi _{\mathbf {Q} }(x)=0$ . El grupo de períodos de $\chi _{\mathbf {Q} }$ es $\mathbf {Q}$ que no tiene menor elemento positivo no nulo; por lo tanto tampoco existe el período de esta función.

Una suma de funciones periódicas no es forzosamente periódica, como se ve en la figura siguiente con la función cos t + cos(√2·t):

Para serlo hace falta que el cociente de los períodos sea racional, cuando esa última condición no se cumple la función resultante se dice cuasiperiódica.

Véase también

Referencias

↑ Landau & Lifshitz, p. 29

Bibliografía.

Landau & Lifshitz: Mecánica, Ed. Reverté, Barcelona, pp. 29-30, 1991. ISBN 84-291-4081-6.
Marion, Jerry B. (1996). Dinámica clásica de las partículas y sistemas. Barcelona: Ed. Reverté. ISBN 84-291-4094-8.
Ortega, Manuel R. (1989-2006). Lecciones de Física (4 volúmenes). Monytex. ISBN 84-404-4290-4, ISBN 84-398-9218-7, ISBN 84-398-9219-5, ISBN 84-604-4445-7.
Resnick, Robert & Halliday, David (2004). Física 4ª. CECSA, México. ISBN 970-24-0257-3.

Enlaces externos

Real Academia Española. «péndulo». Diccionario de la lengua española (23.ª edición).

Datos: Q97369509

[1] Landau & Lifshitz, p. 29

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